Парамагнетизм

fig-paramag-1.jpg Вид некооперативного магнетизма, возникающий за счёт наличия у ионов спонтанных магнитных моментов. В идеальном случае эти моменты идентичны и локализованы в изотропной среде, причём достаточно удалены друг от друга для того, чтобы быть независимыми. Каждым магнитный момент испытывает на себе, с одной стороны, дезориентирующее действие теплового движения, характеризуемого энергией $ kT $, а с другой стороны, - упорядочивающее действие внешнего магнитного поля. Таким образом, магнитное упорядочивание – результат действия магнитного поля.

Идеальный парамагнетизм характеризуется восприимчивостью $ \chi $, которая меняется обратно пропорционально температуре (закон Кюри)

$$
\chi=\frac CT.
$$

$ C $ - константа Кюри.

В реальных твёрдых телах из-за наличия обменного взаимодействия между магнитными моментами ионов выполняется закон Кори-Вейсса:

$$
\chi=\fracC{T-\Theta},
$$

$ \Theta $ - константа, характеризующая межионное взаимодействие. fig-paramag-2.jpg

Закон Кюри-Вейсса учитывает, таким образом, существование некого кооперативного магнетизма, который может оказаться доминирующим, если понизить температуру. Тогда при температуре ниже критической произойдёт упорядочение магнитных моментов ионов. Если упорядочение ферро- или ферримагнитное, то температуру упорядочения называют температурой Кюри ($ T_C $), если антиферромагнитное, то температурой Неля ($ T_N $), если в состояние спинового стекла, то $ T_s $.